(2024/05/07/12:06 05/11/23:45 内容更新)
THEORA：THEOROND Max’iVei‘l ENE-FRICTH CON-FRICTH THEORONES
e:1 EquaesSecondsLinear [e:1 ESL]
1 : 2 : 3 basedLogs
1 : 2 3 6(2·3) 11(2+3)+(2·3)
1 : 2 3 5(2+3) 12(2·3)+(2·3)
e:1:4くらいの完全収束帯を上記ライナー二つx二つで極限かつネイピア
e対位化、だいたい元の数値の四倍くらいという意味だが数直数和の場合
冪底が数冪総和が違和不循化して達遂不利項になるので5,5システムはない,
つまり最低11,11以上の22~24になる。そしてネイピア数対比で行った場合
2.83とか2.84とかそういう値に。1:2:3をベースに2と3の合成数を纏めて
数基シフトしていかなければならないので1←2←5←4←3←6とかそういう
下記のような漸減減価反覆可能化動数域ベースとなるのだという……。
E<-:**&&$$%%<&<$<%&*[1:<:&&**$$&&:2:<:&&**$$&&:5:<:&&**$$&&:4:<:&&**$$&&:3:<:&&**$$&&:6]**&&:<-92e:<-[e:1 ESL]:<-eranzhapierino
Equaed E = 22~24f
E22~24f[NormalizeDivergencity]
→f:MaximumLimitedWait'n
→8IMITATIED(I) : [ i-system( [2i:][(⊕)|&&|&(*)][:3i]):(5i:6i)-> : 11i ) -> I ]
◆虚底散逸構造22~24のメタ虚底定義化完全リミテッド構成
DipargenceFormity(i·i/i)Miniuts(Ji) [22~24f]:&[4ji~5ji] 3rootedAd5Pa
Against[5ji~6ji]LoopingToalveActivation
:FreeSolrendomChaothicBasementLinear
◆マクスウェル反応エネルギーのフラクタルアウトカオス化の底
i-ingeaqueator i16[iiiiiiiiiiiiiiii] KRDH-NEST (maxi)
CON-KRADHE-FRICTH-NEST(算術括弧仮ネスト最大深度)
22~24 0~2 ingequeator [iiiiiiii] i:8 NEST(2)
1/2 f (basedMaxi) ingequeator [iiiiiiiiiiiiiiii] i:16 NEST(8) SET[ii]
1/3 f (basedMaxi) ingequeator [iiiiiiiiiiiiiiii] i:16 NEST(8) SET[iii]
1/4 f (basedMaxi) ingeaqeator [iiiiiiiiiiiiiiii] i:16 NEST(8) SET[iiiiii]
1/5 f (basedMaxi) ingeaqeator [iiiiiiiiiiiiiiii iiiiiiiiiiiiiiii] i:32 NEST(8x2) SET[ii][iii]
22~24 ZEROS LIMIT i16[iiiiiiiiiiiiiiii]x6 NEST(8x6) SET[i][ii][ii][iii][iii][iii]
先のシステムの最終回答にエネルギー曲底ネイピアe偏位を乗せる
最強に収束する感じの統一フリクトエネルギー底が出来ます。
このエネルギー曲相をゼロリミットリバースシフトすると
絶妙に瞬間発破みたいな大統一し過ぎた融和エネルギーの
Fusion Burst Revert Boot Defusional Explosion してしまい
そのヤバさがリアルに想像できてヤバさがあってヤバくてヤバい
AntherdAnker : MaxweillReactOCalling (_Under)
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❖ : 🟩 GradeUp MaxwellReactorReflentive
マクスウェル方程式について[x]
Maxwell,Boil,Veal,Intencrealative
1999 caleadge northon claialatiavle
1998-1999 daws Enis Claedhication
私は1999年8月11日に読みました
1999年7月17日初版発行[ENGLAND WHOLEWAYS:EDIT]
日本語題版は1999年8月
↓↓↓↓この記事関係
置き換え元のBEDH等の式が参考文献次第では理解らず
分断される可能性が最も高かったからだ、俺は去年
wikipediaの記事で見たものの、こういう時期には編集合戦で
何も答えが得られなくなる可能性大だからだ。一番その時の
基準にした理論解説記事と内容が近い参考文献を選んでおいた
マクスウェルヴィーリング・トルク解(2023.8.16)
MaxwellVealingTorque[χ']Theorum
🌊 [ PLANET-WAVES ]
[A-NECT]{(WEB)z~y∫→p(NET)
x~y∫→c(SCH)z~x∫→s(PCH)}
^{[Σ(PSW)^3i][(CH)^2i][(N)^i][this]}
[A-NECT]{[Σ(NH)^2i][(PW)^2i][(SC)^2i]
[this]^4i}[D-CNET]{(WED)y~z∫→p
(NST)y~x∫→c(ENC)[DOT-T]}{(BNP)}
^{[Σ(BHS)^3i][(AN)^2i][(O)^i][this^8(i^2)]}
💠 [ MaxswellReactor12-Twelven-Trad ]
S:[MagnetaryForceInGuestedDisible];
["/Quad/Dual/"]:Strine·32·Dual:Trin:
15·2{2[NeptHead20Δχ]x[PLANET-WAVES]
(tr:[ENGAGE-VOLTA-FIRE](KlaineDual)Σ(End))}
:S;Quad:S/Tri-n'Trum;
i-RootageVoltNine(2SinCos)(Sin^2)(Cos^2);
:Answer at BEDH·KESH·UncleSky;
i-Rootage
[Logs[l^[(XF)-(Logs(F:X-0.5)]] 'i·'4
VoltNine：直角Vになるようにボルトを打つ感覚で
∫(9x-0x)∫(9y-0y)∫(9z-0z)と刻む。そして虚数単元基準変域。
NeptHead20Δχ
i-RootageVoltNine(2SinCos)(Sin^2)(Cos^2)
:AnswerDESH·AhathDelex[de'u-cs'h;]
D pld Entrize Round D:Drd=t(able[tau]) Ens + Plt
H Him:H:Drd:(Crl) + jmd [mks D.Arv]
E HAVEN D: CRAWL THESE E:Ens:e-Bet
B (Ans) Him + Max'i
∇(Divergence)・
∇(Rotation)✕
∇・ B(t,χ)=ZERO[max'i]
∇✕ E(t,χ)=-∂B(t,χ)/∂t
∇・ D(t,χ)=plt(t,χ)
∇✕ H(t,χ)=jmd(t,χ)+∂D(t,χ)/∂t
pld : 電搬活域稼密
jmd : 磁界力位過密
Ens : Ensnaretized Re:gein ELE-SERK
Drd : Draggen Dhorordho Part It Selvs ELE-SIKE
Blz : BeltzScrumCrunmciry ilghonogue ELE-TRIL
Him : HikenedPloudorlyNorkstrumComphonaiteClose GP ELE-TILZ
Mlk : MaximumTriggzser CountNaut Rechorded Confurme'd ELE-SPHERE
Plt : Rood Entrize Enterprise PENDRUMED-END (D Ax EN A X AXIS)
[D:ΣENTRIZED→0→∞→:1→-±∞→+±±∞→UNDER0.MAX[:Σ(0)]→+±±±++±∞
Ax:∇∫(db~dcba[∫(db~dcb[∫(db~dba[Σ[D:∫(d~b)→B:∫(d~a)]→[A:∫(d~c)
→G(Σ∫(db~da))]→[B→A]→[B→C(A→G)]→[A→G(B→C)]→[G→B(C→
A)]→[C→A(G→B)]→[G→B:C→A(C→A)]→[C→A:G→A(B→A)]→[G→C
:G→A(C→A)]→[C→G:G→A(B→A)]→[A→C:C→G(B→C)]→[C→A:G→
C(C→B)]→[G→C:A→G(A→G:A→C)]→[A→B:A→C(A→G:G→C)]])])])
E:ΣEXHAND({∫[n](nb~a(1at[INS]{|∞|,|±+∞|}))}) N:ΣN(i[x])^(n{i[x]}) INFINITY
A:A(x:SF(INFINITE-DISCLAGE:X)) X:X2→X1(Funct:x)UGNITE X1→X0 AXIS:
(ESL)Σ→0.5→0.25→0.75→0.125→0.825→0.3125→0.60125→0.40272575]
BEDH→DESH
BをDに置換、
Dの底を閉曲面Sとして
可換関数を講じ、平面化する。
これに応じてΔ解を規定し直す。
👽[MagnetaryForceInGuestedDisible]
15·2{2[NeptHead20Δχ]
x[PLANET-WAVES](tr:Σ(End))}
i-RootageVoltNine(2SinCos)(Sin^2)(Cos^2)
:AnswerDESH·AhathDelex[de'u-cs'h;]
置換したDESHの対し、対になるKESHを構築
Kケルビン関数を基に、Δに対するAを規定する。
p⇛r
j⇛A
δ⇛g
t⇛n
Δ⇛A
👽[MagnetaryForceInGuestedDisible]
Dual:Trin:15·2{2[NeptHead20Δχ]x[PLANET-WAVES]
(tr:[ENGAGE-VOLTA-FIRE](KlaineDual)Σ(End))}
i-RootageVoltNine(2SinCos)(Sin^2)(Cos^2)
:AnswerKESH·Anatho-An-D-Lux;
TEN-THOUTAND-ROOTAGE-SLASH-PHAIS-E
[／∅]して[NeptHead20Δχ]をi-idiotかつ
サウザンドクロップスすれば。
. lim n n+(-1)
n→∞ ──── Σ*2 ∫ f(A) ∫f(ELGM)
[i-idiot] ∫(-1→2) k=-1
f(ELGM) ∈⪿⫏⫁⫋⪽⊂⫑ f(of:whole:[ｆ∈L¹μ])
f(ELGM)については、ビーコフの
エルゴード定理でウィキペとかで見て
マクスウェル方程式について[x]
Maxwell,Boil,Veal,Intencrealative
1999 caleadge northon claialatiavle
1998-1999 daws Enis Claedhication
上記のこの書でも最低限問題ない範囲触れられていたハズ
変換について、このような問題を持つと策域操査可能範囲可拡張
BIFL→E^3→E^6→E^2
FIT2→L, ICL→G, LACSH2^2**2*4**6**5:
->::&&%%$$##@#&&CL:VP+=R::SEC(G)TA
[ SECTA : 1 SEPARATED SEGMENT ] BS → M
マクスウェル11Δ:A解
tau(End)∫8(ΔD)∫(D~Σ(g))Elg･エルゴードン
μ0無限終着点μ(End)tau(End)
ヴィジタースレードマクスウェルヴィーリングを
エネルギー場平面の底として持てば量子論にまで於ける
大統一理論は完成間近も良いところだな！
BEDH→DESH→KESHから更に
ASHE
[ A : Δ⇛A ]
[ S : D底閉曲面S ]
[ H : H ]
[ E : E ]
RGDH
[ R : p⇛r : rpei^32 : -> : 5√11 : -> : 4√πie11 ]
[ G : δ⇛g : g->**AT GO WENT : ->G; *8ii4i12iii∑NESTLIMIT[8·11√17·23√19] ]
[ D : D ]
[ H : H ]
を生成し三方廷の三極極相双体化した感じに
[ ※ iii=i·i·i / ii=i·i ]
そして先の三体問題理論をアプローチしつつ
[ iiiiiii / iiiii ] i7/i5
[ iiiii / iiii ] i5/i4
[ iiiiiiii / iiiiiii ] i8/i7
[ iiiii / iiii ] i5/i4
虚数変位相の曲体 曲率 曲対曲帯 極面曲律 曲体極変化で四体合体化
[ ※ iiiiiiii=i·i·i·i·i·i·i·i / iiiiiii=i·i·i·i·i·i·i / iiiiii=i·i·i·i·i·i·i / iiiii=i·i·i·i·i / iiii=i·i·i·i ]
